boleh dibuat beban titik dulu, dan besarnya sama dengan luas bidang beban terdistribusi dikali dengan bentangnya. Dan pada saat mencari reaksi gaya-gaya perletakan akan memberikan hasil yang tepat.

tapiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiiii.......................

pada saat meninjau gaya-gaya internal, prinsip di atas tidak bisa diterapkan, karena perilaku mekanik gaya terpusat sangat berbeda dengan gaya terdistribusi. Misalkan, untuk gaya terpusat, maka momen gayanya berubah secara linear, tetapi untuk gaya terdistribusi, momen gayanya berupa kurva,

masih ingat kan persamaan ini,

M = ∫ V dx

V adalah besar gaya lintang

untuk beban terpusat, V = c = konstan, sehingga,

M = ∫ V dx

M = ∫ c dx

M = cx + C

C adalah sebarang konstanta real.

jadi....bentuk fungsinya adalah linear, sedangkan untuk beban terdistribusi merata, misalkan sebesar q ton/m, maka

M = ∫ V dx

M = ∫ (q x) dx

M = ½ q x² + C

C adalah sebarang konstanta real

itu yang pertama


yang kedua,....

akibat langsung pada struktur yang ditimbulkan beban terpusat dan beban terdistribusi sangat berbeda. Misalkan : pada struktur sederhana sendi - rol yang bentangnya L, terdapat beban terpusat yang letaknya di tengah bentang.
Maka lendutan maksimum yang terjadi adalah (nanti kita bahas),

Δ = PL³/(48EI)

lalu beban terpusat ini kita ekivalenkan dengan beban terdistribusi merata sebesar :

q = P/L

maka lendutan maksimumnya adalah (nanti kita bahas)

Δ = (5/384) qL⁴/(EI)

Δ = (5/384) (P/L)L⁴/(EI)

Δ = (5/384) PL³/(EI)

jelas sekali : PL³/(48EI) ≠ (5/384) PL³/(EI)

padahal gaya terpusat tadi sudah diekivalenkan dengan gaya terdistribusi merata...


naahhh.....jelaskan, kapan kita boleh menghitung beban ekivalen untuk beban terdistribusi dan kapan hal tersebut tidak berlaku....